Problemas Resueltos de Campo Magnético en La Materia

July 23, 2022 | Author: Anonymous | Category: N/A
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UNIVERSI UNIV ERSIDAD DAD NACIONAL DEL CALLAO FACULTAD DE INGENIERÍA ELÉCTRICA Y ELECTRÓNICA ESCUELA PROFESIONAL DE INGENIERÍA ELÉCTRICA

:   TEORÍA DE CAMPOS ELECTROMAGNÉTICOS

CURSO

PROFESOR :   Ing. JORGE MONTAÑO PISFIL

PROBLEMAS RESUELTOS DE CAMPO MAGNÉTICO EN LA MATERIA Problema Nº1 Un hilo largo por el que circula una corriente  I  =  = 10 A está rodeado por un tubo cilíndrico de radio interior a = 5 cm y radio exterior b = 8 cm. El tubo es concéntrico concéntrico con el hilo y podemos suponerlo también muy largo. El tubo tiene una permeabilidad magnética

  5 0 . Calcular: 

a)  La intensidad de campo magnético  H   en todo el espacio 

 b)  La densidad de flujo magnético  B  en todo el espacio. 

c)  La magnetización  M   en todo el espacio.  d)  La densidad superficial de corriente de magnetización  J SM   para       a   y       b . 

e)  La densidad volúmica de corriente de magnetización  J  M  .

Resolución

De acuerdo con el enunciado, la figura correspondiente es la que se muestra en la figura.

Para resolver este problema debemos tener en cuenta que:

I

- La corriente eléctrica “I” crea a su alrededor un campo magnético.  a  b

5

  0

- El campo magnético creado por la corriente corriente “I” magnetiza al material con el cual está hecho el tubo cilíndrico, originándose en su interior corrientes de magnetización. - Las corrientes de magnetización alteran finalmente el campo magnético inicial, por lo tanto en la región donde se halla el material magnético, el campo 

magnético  B  tendrá un valor diferente.

 



a) Cálculo de  H   en todo el espacio Vista de

lanta

Por ley de Ampere: 

  

 H    d      I 

 Libre



I

   a

  )   I     H ( 2   

 H  



   

 

 I 

2 



5  A   m

 H  

 b





d   

Vectorialmente:

Curva cerrada “C”

 H  

5   



  A     m 

a  



b) Cálculo de  B  en todo el espacio espacio

- Para 0       a   y     b  

(En ambos casos el medio es el vacío)





En el vacío se cumple:  B     0 H    

Luego:

 B 

5 0  

 



a  (T )  

- Para a        b  (en este caso el medio es un material magnético, donde: 





En un medio magnético se cumple:  B    H     0  r  H    

Luego:

 B 

25 0  

 



a  (T )  



c) Cálculo de  M   en todo el espacio 





Se sabe que:  M     m  H    (  r   1) H    

- Para 0       a   y     b :  M   0   (Porque no hay material magnético)





 

 

  20

- Para a        b :  M   4 H   

  



   A

a  

  m

 

5

0

)

 



d) Cálculo de  J  SM   para     a 



   y     b  



Sabemos que:  J   SM   n  SM    M  



- Para     a  5 cm     0,05 m : n    a     

 J 

 SM 



  20        (  a   )      a a    

 J 



 SM 

 A

 (127, 3236 a ) m    

z



- Para     b  8 cm     0,08 m : n    a     

 J   SM  SM 



  20      a       (  a   )     b  



 J  SM   ( 79    ,577 a z )

 A m

 



e) Cálculo de  J  M   (densidad volúmica de corriente de magnetización)   



Se sabe que:  J  M      M    

En coordenadas cilíndricas, cuando  M   sólo tiene componente  M   , el rotacional de 

 M   queda: 

  M  

  1    (  M  )       a z             

Luego: 



 J  M     M   

1    20     a z  0              

Problema Nº2 La región 0   z  2 m   está ocupada por una placa infinita de material permeable 





(  r     2, 2,5 5 ). Si  B  10 y a  x  5 x a y  mWb/m2 dentro de la placa, determine: 

a)

La densidad de corriente  J    

b) La magnetización  M    

c) La densidad superficial de corriente de magnetización magnetización  J SM   en z = 0. 

d)

La densidad volúmica de corriente de magnetización  J  M  .

 

Resolución:

Según lo descrito en el enunciado, la figura correspondiente es la que se muestra a 

infinita de continuación. Donde  B   representan al campo magnético dentro de la placa infinita material permeable que está ubicada en la región 0   z  2 m . z   (m)

2 

 B

  r 

 2,5

0

y (m)

x (m)



a)

Cálculo de  J   (de  (densi nsi dad de corrient e) 

La densidad de corriente  J    se puede determinar a partir de la Ley de Ampere en su forma diferencial. Es decir: 



 J      H    . . .

(1)

 

Donde:  H  

 B

 0  r 







; por condición:  B  (10 y a x  5 x  a y ) mWb / m   2



Reemplazo  H   en (1):       B     1   B     J        0  r      0  r      





El rotacional de  B   , en coordenadas rectangulares, cuando  B   tiene componentes

 B x  y  B y , se reduce a:        B    B  y     B x  a z    y    x

 



Luego,  J   viene dado por: 

 J  

      (  5  x )  ( 10  y )     az    y 4   10 7  2,5   x  1





 J   (4,775  a z ) kA / m 2   

b)

Cálculo de  M   (magnetización) 



Si se conoce  H  , la magnetización  M    se calcula con la siguiente ecuación:  



 M     m  H   (  r   1)

 B

 0  r 

 



Reemplazando



 2,5   y el vector  B  (dato del problema), obtengo: 





   x a y )  M   ( 4,775 y a x  2,387

kA m

 



c)

Cálculo de  J SM  (densidad superfi cial de corri ente de magnetización) en  z 



 0 



Se sabe que:  J  SM   n   SM    M  Como  z  0  en el lado inferior de la placa que ocupa la región 0   z  2 m , entonces: 



n    a z Luego: 





 J SM   ( 4,775 y a x  2 ,387    x a y ) 



kA

 ( a z )  

m





kA

 J SM   ( 2,387 x a x   4,775 y a y ) m

 



d)

Cálculo de  J  M   (densidad volúmica de corriente de magnetización) 



Se sabe que:  J  M      M    

Calculando el rotacional de  M    en coordenadas rectangulares se obtiene:





 J  M   7,162 a z

kA m2

 

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