Examen de Calculo Integral
September 12, 2022 | Author: Anonymous | Category: N/A
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C´ a alculo lculo II y EDO. Examen Ordinario. Curso 2011-2012. Apellidos: Nombre: Grupo:
Nota:
´ BLOQUE I. CALCULO VECTORIAL EN VARIAS VARIABLES. Ejercicio 1 Consid´ Con sid´erese erese la regi´ on comprendida entre las curvas y = x2 e y = x3 . Calcular R f (x, y )dxdy donde f (x, y ) = min (x, y ).
puntos (0, 0) y y (1, 1). 1). Adem´ as, en Solucion Soluci´ o ´n 1 Las curvas y = x2 e y = x3 se cortan en los puntos 3 2 cualquier punto ( punto ( x, y ) de dicha regi´ on tenemos que x x x y que y y x, y por lo tanto f (x, y ) = y. Por consiguiente:
≤
f (x, y )dxdy =
=
x4
− 2
0
x2
0
x3
− 10 14
2
ydydx =
x7
x5 x6 dx =
x2 y2
1
R
1
1
≤
1
=
0
1 10
2
0
dx =
3
x
− 5 = 1 − 141 = 7 70 35
Ejercicio 2 Determinar el centro de gravedad del primer octante de la esfera de radio a centrada
en el origen, siendo la densidad de cada punto proporcional a su distancia al origen. Solucion Soluci´ o ´n 2 La densidad es proporcional a la distancia de punto al origen:
d(x , y , z) = K x2 + y 2 + z 2 =esfericas = K ρ
Por la geometr geometr´ ´ıa ıa del cuerpo cuerpo y de la densidad, densidad, po podr dremos emos afirmar que el centr centro o de grave gravedad dad se encuentra a lo largo de eje Z , y por lo tanto ser´ a un punto del tipo: (0, 0, M xy xy ). Calculemos la masa: m =
ρdxdydz =
esfericas
a
=
V
π
π
2
2
0
0
0
·
K ρ ρ senθdϕdθdρ = K
a
ρ4 = K
π
π
( cosθ) 0 ϕ 0 = K 2
2
·−
a4 π
=
M xy xy =
xρdxdydz =
| · |
a
= K
a
=
V
a
= K
esfericas
0
π
π
2
2
0
0
π
2
ρ4 dρ
0
0
1
4
0
π
2
2
0
0
ρ sen θcosϕdϕdθdρ = K cos(2θ ) dθ
2
π
2
5 4
M xy xy = m
1=
Kπa
8
4
0
1dϕ =
·
π
2
4
π
0
0
a
0
0
θ
sen(2θ )
2
4
K a5 π
20
=
2
2
sen θdθ
2a 5
y por lo tanto el centro de gravedad estar´ a en el punto: punto: (0, 0, 25a ) . 1
2
8
ρ dρ
Ka 5 π
20
senθdθ
0
− 5
a5 π
0
·
ρ5 cosϕdϕ = K
0
ρ dρ
π
ρsenθcosϕ K ρ ρ2 senθdϕdθdρ = a
2
= K Calculamos ahora:
π
2
3
K πa 4
4 2 4 0 Calculemos por lo tanto el momento con respecto al eje Z :
−
π
a
2
cosϕdϕ = π
2
0
π
|
senϕ 02 =
1
Co nsid´ d´erese erese la espiral esp iral σ (t) = ( et cost cost,, et sent), con t Ejercicio 3 Consi
∈ [0, 2π].
(a) Calcular Calcular la integr integral al de traye trayectori ctoria a de la funci´ on
f (x, y ) =
x
2x2 + 2y 2
.
(b) Calcular la integral integral de l´ınea ınea del campo campo vectorial F (x, y ) =
y y , x2 + y 2 x2 + y 2
.
Solucion Soluci´ o ´n 3 Calculemos el vector tangente y su norma:
σ (t) = (et cost
t
t
t
t
t
− e sent sent,, e sent + e cost) = e (cost − sent), e (cost + sent) √ σ (t) = e2 (cos2 t + sen2 t − 2sentcost) + e2 (cos2 t + sen2 t + 2sentcost) = e 2
t
a) f (x, y ) =
x
2x2 + 2y
t
σ
2π
f dσ =
0
2 √ √ 2 e 2 dt = 0
cost
t
π
t
e cost cost dt =
1 = e2π 2 t
t
cost,, e sent) = b) F (e cost
= 2( 2(et cost)2 + 2(et sent)2
Por tanto:
et cost
t
⇒ f (e cost cost,, e sent) =
= 2
t
Integral circular por partes
t
et cost
√
2e2t
=
√ 2 .
π
et sent et sent , e2t (cost + sen2 t) e2t (cost + sen2 t)
cost
1 = et (cost + sin(t) 2
− 12 = 12 (e2 − 1).
=
sent sent , t et e
2π
= 0
.
Por tanto: 2π
sent sent , t t
F dσ =
· 0
σ
2π
=
sentcost
0
e
e
sent), et (cost + sent) dt =
et (cost
·
−
− sen t + sentcost + sen tdt = sen t 20 2
2
2
π
= 0.
on de la superficie lateral de un cono de Ejercicio 4 Consideremos la siguiente parametrizaci´ radio a > 0 0:: x(r, θ ) = arcosθ, y (r, θ ) = arsenθ, r [0, 1], θ [0, 2π ]. z (r, θ ) = 1 r,
∈
−
∈
(a) Calcular el ´ area de dicha superficie. (b) Calcular el flujo del siguiente campo vectorial a trav´es es de la superficie: F (x , y , z ) =
y
(1
, x 2
− z)
(1
,0 . 2
− z)
2
Soluci´ Soluci on on 4 Calculemos el vector perpendicular: ´
T r = T θ =
− ⇒ × −
−
(aco acosθ, sθ, asenθ, asenθ, 1) = arsenθ, nθ, arcosθ, arcosθ, 0) ( arse
−
θ
a
2π
0
0
T × T dθdr = r
θ
= a
b) F (x , y , z) =
S
1
2π
0
0
1
2π
0
0
ar
1 + a2 2π
r2
2
− −
2π
0
0
1
2π
0
0
rdθdr =
πa a 1 + a2 = π
0
=
asenθ acosθ , ,0 r r
a2 senθcosθ +a2 senθcosθdθdr =
1 + a2
1 + a2
1
− −
1
= (arc arcos osθ, θ, ars arsenθ enθ,, a2 r)
a2 r 2 + a4 r 2 = ar
1 + a2 dθdr = a
arsenθ arcosθ , ,0 (1 (1 r ))2 (1 (1 r))2 F dS = =
=
T r T θ =
T × T = a2r2cos2θ + a2r2sen2θ + a4r2 = r
(a) A =
i j k acosθ asenθ 1 arsenθ ars enθ arcos arcosθθ 0
asenθ acosθ , , 0 . Por lo tanto: r r
· (arc arcos osθ, θ, ars arsenθ enθ,, a2 r )dθdr =
1
2π
0
0
2a2 senθcosθdθdr = a 2 sen2 θ
2π
0
· r|10 = 0
3
BLOQUE II. ECUACIONES DIFERENCIALES Ejercicio 5 Se pide:
(a) Dada la ecuaci´ ecuaci´ on diferencial de primer grado, (xy
− 1)dx + (x2 − xy)dy = 0.
Encontrar un factor integrante, µ(x), que dependa de x. Resolver la ecuaci´ on exacta resultante de multiplicar la ecuaci´ on diferencial por el factor integrante. integrante. (b) Dada la ecuaci´ ecuaci´ on diferenci dife rencial al homog´ hom og´ eenea, nea, x2 Aplicar el cambio de variable z =
dy dx
− 3xy − 2y2 = 0.
y a la ecuaci´ on diferencial. x
Resolver la ecuaci´ on en variables separadas resultante de aplicar el cambio de variable pedido en el apartado anterior. Solucion Soluci´ o ´n 5 a) (xy
− 1)dx + (x2 − xy)dy = 0 =⇒ µ(x)(xy − 1)dx + µ(x)(x2 − xy)dy = 0
, es decir: Esta ecuaci´ on ser´ a exacta si ∂M = ∂N ∂y ∂x
− y) + µ (x2 − xy) ⇐⇒ µ (x2 − xy) = xµ − µ(2x − y) ⇐⇒ x −(x − y) = −1 ⇐⇒ log (µ) = log ⇐⇒ µµ = xy2 −− xy l og (x 1 ) ⇐⇒ µ(x) = x = x(x − y ) x
µx = µ (2x
−
1
−
=
1 x
Multiplicamos ahora la ecuaci´ on por el factor integrante, obteniendo: (y
− x1 )dx + (x − y)dy = 0,
que hemos visto que es una ecuaci´ on exacta. La funci´ on potencial asociada es: 2
φ(x, y ) = xy
− log (x) + y2
y por lo tanto la soluci´ on general de la ecuaci´ on diferencial es: xy
b) x
2 dy
dx
− 3xy − 2y
2
=0
⇐⇒
− log (x) +
⇒
1 = 2
⇒ log
=
1
⇒ − z
z z + 1
2
= c
dy 3xy + 2 y 2 = x2 dx
Aplicamos el cambio de variable: z = xy dz x + z = 3z + 2 z 2 = dx
y2
→
dy dz + z , = x dx dx
dz x = 2z 2 + 2z = dx
⇒
dz dx = = x 2z 2 + 2 z
⇒
1 1 dz = log (x) + c = (log (z ) z + 1 2
⇒
⇒
l og (x) + c = = log 4
5
x y y + x
1
obteni obteniendo: endo:
4
y x y + x
5
1
⇒
⇒ y +y x = c 2x4 =⇒
= c 2 x2 =
⇒ y = c2x y + c2x =⇒ y(1 − c2x ) = c 2x =⇒
=
dx = x
− log(z + 1)) = log (x) + c =⇒
⇒
= c 1 x =
dz = 2z 2 + 2z
x2 x5 y = 1 c 2 x4
−
4
Transformada a de Ejercicio 6 Resuelva el siguiente problema de valor inicial empleando la Transformad Laplace:
Solucion Soluci´ o ´n 6
L(y
L
+ 2y + y ) = (4e
x
−
)
y + 2y + y = 4e−x , y (0) = 0, y (0) = 1.
⇐⇒ s2L(y) − sy(0) − y (0) + 2(sL(y) − y(0)) + L(y) = s +4 1 =⇒
s + 5 4 = (y )(s + 2s + 1) = + 1 = = s + 1 s + 1 Calculemos ahora la transformada inversa: 2
⇒L
s + 5 (y ) = = (s + 1) 3
⇒L
⇒ y = L
⇒
s + 5 A B C As2 + 2As + A + B Bss + B + C = + + = = s + 1 (s + 1) 2 (s + 1) 3 (s + 1) 3 (s + 1)3
Por lo tanto:
s + 5 1 4 = + (s + 1)3 (s + 1) 2 (s + 1) 3
1
−
s + 5 (s + 1) 3
A = 0 2A + B = 1 = B = 1 A + B + C = 5 = C = 4
⇒
⇒
y la soluci´ on de nuestro problema: y =
L
1
−
1 (s + 1) 2
+2
L
1
−
2 (s + 1) 3
= xe
x
−
+ 2 x2 e
x
−
Ejercicio 7 Dado el problema de valor inicial:
2
dy = (x dx
− y),
y (0) = 1
(a) Calcule Calcule la soluci´ on exacta del problema. (b) Aplique el m´ etodo etodo de Euler para para aproximar la soluci´ on en los puntos 0, 0,5 y 1. (c) Aplique el m´ etodo etodo de Euler mejorado para para aproximar la soluci´ on en los puntos 0, 0,5 y 1. (d) Compar Comparee la soluci´ soluci´ on exacta obtenida en el apartado (a) con las aproximaciones obtenidas en los apartados (b) y (c). Qu´e m´etodo etodo es m´ as preciso? Solucion Soluci´ o ecuaci´ on lineal. Por lo tanto calculamos: ´n 7 a) y + 21 y = x2 Esta es una ecuaci´
P
e
= e
1 2
dx
= e
x
2
Multplicamos ahora la ecuaci´ on por este e ste t´ermino erm ino:: x
x
x
x
e 2 y + e 2 1 y = e 2 x = 2 2
⇒ e
x
x
x
x
⇒ e = e x2 dx = = e (x − 2) + c =⇒ =⇒ y = x − 2 + ce y (0) = 1 =⇒ 1 = 0 − 2 + ce = 0 − 2 + c =⇒ c = 3 =⇒ y = x − 2 + 3 e 2
= e x 2 = 2
2
−
−
0 2
int. partes
2
2
x
2
−
x
2
5
x1 = 21 ,
b) Euler: Euler: x0 = 0,
x2 = 1 h = 12 ,
y0 = y (0) = 1
En este caso tenemos la E.D.O. y = x 2 y y por por lo tant tanto o f (x, y ) = x 2 y
−
−
y1 = y 0 + hf (x0 , y0 ) = 1 + y2 = y 1 + hf (x1 , y1 ) =
3 1 + 4 2
−
1 0 1 =1 2 2
− 14 = 34 = 0 ,75
1 2
− 43 = 3 − 1 (− 1 ) = 11 ≈ 0,6875 2
4
2
8
16
c) Euler mejorado: mejorado: 1 P redicci rediccion on : z 1 = y0 + hf (x0 , y0 ) = 1 + 21 0− 2 =1
− 41 = 34 = 0,75 Correccion : y 1 = y0 + 2 ( f (x0 , y0 ) + f (x1 , z1 )) = 1 + 41 − 12 + 2 = 1 + 41 (− 12 − 81 ) = 27 32 ≈ 0,8438 1 27 11 P redicci rediccion on : z 2 = y1 + hf (x1 , y1 ) = 27 32 + 2 2 = 32 − 128 = 12897 ≈ 0,7578 1
h
2
1 2
−
=
d)
27 1 32 + 4
⇒ ⇒
11 31 64 + 256
3 4
27 32
1
27 Correccion : y 2 = y1 + h2 ( f (x1 , y1 ) + f (x2 , z2 )) = 32 + 41
−
−
2
−
27
+
32
2
97 1− 128 2
=
27 = 32
13 851 − 1024 = 1024 ≈ 0,8311
1 x1 = = 2
y1 = 0,75 Euler: Euler mejorado: y1 = 0,8438 y (0,5) = 0,5 2 + 3 e Exacta:
x2 = 1 =
y2 = 0,6875 Euler: Euler mejorado: y2 = 0,8311 y (1) = 1 2 + 3 e Exacta:
−
−
−
1 2
−
1 4
≈ 0,8364
≈ 0,8196
Se observa claramente que el m´ etodo etodo de Euler mejorado realiza realiza mejores aproximaciones para este problema de valor inicial.
6
Tabla b´ b´ asica asica de transformadas de Laplace.
u
1
u ˆ
1 s
x
1 s2 n!
xn
sn+1
eax
1 s
sen(ax)
−a a
s2 + a2
cos(ax)
s s2 + a2
senh(ax)
a s2 a2
cosh(ax)
s s2 a2
−
−
Propiedades b b´ asicas de la transformada de Laplace. asicas ´
1.
L{au + bv } = aL{u} + bL{v}.
2.
L{e
3.
L{u( )(t)}(s) = s L{u}(s) − s
at u(t)
} = L{u}(s − a).
n
n
n−1
u(0)
n−2
−s
u (0)
− . . . − su(
n−2)
(0)
− u(
n−1)
(0).
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