Demostración de La Ecuación de Bernoulli Modificada

DEMOSTRACIÓN DE LA ECUACIÓN DE BERNOULLI MODIFICADA (Modificación de la ecuación de balance de energía): Aunque no es el tema de interés del presente trabajo, es de suma importancia el manejo de la presente ecuación en los problemas sobre flujos de fluidos, pues nos da una explicación de los cambios energéticos que se producen en el sistema de e studio. En nuestro caso, evaluaremos para problemas de cavitación y sistemas con bombas, la fórmula de “Bernoulli modificadas” se demuestra a continuación:

La ecuación general del balance de energía, se expresa de la siguiente forma:

Acumulación de energía dentro del sistema

Transferencia de energía a través de la frontera del sistema

Transferencia de energía fuera de la frontera del sistema

Energía generada dentro del sistema

Energía consumida dentro del sistema

La cual expresada matemáticamente nos queda:

[  ] (  )̇  (  )̇    ̇   ̇  



Donde:

 

 ̇           ̇      

                 

Energías que atraviesan las fronteras del sistema y no se acumulan

Energías que puede acumular un sistema

NOTA: En el caso de flujo neto de trabajo, se consideran diversas formas de este, incluyendo al trabajo de inyección, que se presenta cuando hay movimiento de fluido.

En estos casos (al haber trabajo de inyección) alternativamente, podemos unir el término de trabajo de inyección con la energía interna y trabajaríamos con la entalpía.

Figura 4: Sistema en el que aplicamos la ecuación de balance de energía

Podemos simplificar la expresión anterior para situaciones específicas, como en el caso mostrado en la figura anterior, podemos considerar. 1.

No hay acumulación de energía dentro del sistema

2.

No hay acumulación de masa dentro del sistema

Tomamos nuestro volumen de control desde el punto 1 al punto 2. Con las restricciones hechas la ecuación de balance de energía quedaría:

̇ ̇ ̇  ̇   ̇ ( )̇ (  )̇   ̇    ̇      ̇     ̇       ̇     ̇      ̇   ̇   



Si multiplicamos el flujo másico por las diversas formas de energía obtendremos:

Entonces tendremos: 



Pero tenemos que, por la definición de entalpía, y por tener un volumen prácticamente constante, al tratarse de un líquido:

̅ ̅    ̇   ̇         ̇   ̇             (  ̇)  ̇                   ( ̇ )  ̇        Reemplazando en la ecuación y ordenando convenientemente: 















La forma de la ecuación aún no es lo suficientemente conveniente que quisiéramos. Deseamos encontrar resultados en términos de distancias que nos faciliten el cálculo

  ̇ )    ̇          

de potencias y/o trabajos, para ello multiplicamos por

(



 :



De aquí podemos simplificar los términos de la manera siguiente:

(  ̇)  

Que nos representa las pérdidas por fricción dentro de las



tuberías (al haber fricción hay pérdidas de calor y cambios en la energía interna del líquido)

 ̇      

Que representa cualquier clase de trabajo en el sistema

(generalmente viene a ser el trabajo de una bomba o una turbina) Peso específico

Finalmente tendremos:

                  Que es la ecuación de Bernoulli modificada:

           

. Análisis entre los puntos 1 y 2 para obtener una relación para el tubo de Pitot Análisis del tubo de Pitot: Para encontrar la velocidad con ayuda de un tubo de Pitot, es necesario hacer un análisis en el sistema aplicando la ecuación de Bernoulli modificada, ecuación que es demostrada en el apéndice. Aplicando la ecuación de Bernoulli modificada entre los puntos 1 y 2 de la Figura 3 se obtiene

            Se puede observar lo siguiente: 

La velocidad en el punto 2 es cero, ya que el fluido está estancado.



La distancia es muy corta, podemos despreciar las pérdidas por fricción.



No hay trabajo que entre ni salga del sistema.



Los puntos se encuentran al mismo nivel,

La ecuación quedaría de la siguiente manera:

        √   Despejando

 se tendrá:

 ....................... (1)

Ahora para hallar la presión en el punto 1 y 2 se debe tener en cuenta las lecturas del manómetro inclinado, analizando en los puntos A y B:

                     ......... (2)

Combinando (1) y (2) obtendremos:

    Donde:

   

 Peso específico del líquido manométrico  Peso específico de la sustancia que fluye

 Diferencia de alturas en el manómetro  Aceleración de la gravedad  Velocidad puntual del fluido

Teniendo en cuenta que el equipo de Pitot tiene un factor de corrección C p, igual a 0.98 la ecuación anterior quedará finalmente:

   