Coeficiente de Conductividad Del Bronce

OBJETIVOS 1

Obtener de manera experimental el coeficiente coeficiente de conductividad “K” del bronce y

2

compararlo con el valor teórico Obtener la variación de temperatura con respecto a la distancia que hay en una barra de bronce somita a transferencia de calor desde uno de sus extremos. extremos.

3

Obtener el coeficiente de convección ”h” del aire de manera experimental experimental y

4

compararlo con la teoría Medir y determinar la transferencia de calor en una aleta y verificar si los datos obtenidos concuerdan con las temperaturas que debieran darse en el extremo de una aleta

MARCO TEÓRICO Transferencia de Calor La transferencia de calor se produce normalmente desde un objeto con alta temperatura, a otro objeto con temperatura más baja. La transferencia de calor cambia la energía interna de ambos sistemas implicados, de acuerdo con la primera ley de la Termodinámica. Los modos de transferencia transferencia son diferentes procesos de transporte de calor, usualmente se agrupan en tres tipos según haya también transferencia o no transferencia de materia (o fotones) como los siguientes: Conducción: Es la transferencia de calor que se produce a través de un medio estacionario que puede ser un sólido- cuando existe una diferencia de temperatura. Convección: La convección es una de las tres formas de transferencia de calor y se caracteriza porque se produce por medio de un fluido (líquido o gas) que transporta el calor entre zonas con diferentes temperaturas. La convección se produce únicamente por medio de materiales fluidos. Lo que se llama convección en sí, es el transporte de calor por medio del movimiento del fluido, por ejemplo: al trasegar el fluido por medio de bombas o al calentar agua en una cacerola, la que está en contacto con la parte de abajo de la cacerola se mueve hacia arriba, mientras que el agua que está en la superficie, desciende, ocupando el lugar que dejó la cacerola caliente. Radiación: se puede atribuir a cambios en las configuraciones electrónicas de los átomos o moléculas constitutivas. En ausencia de un medio, existe una transferencia transferencia neta de calor por radiación entre dos superficies a diferentes temperaturas, temperaturas, debido a que todas las superficies con temperatura finita emiten energía en forma de ondas electromagnéticas.1 electromagnéticas.1 La conductividad térmica es una propiedad de los materiales que valora la capacidad de transmitir el calor a través de ellos. Es elevada en metales y en general en cuerpos continuos, es baja en polímeros, y muy baja en algunos materiales especiales como la fibra de vidrio, que se denominan por ello aislantes térmicos. Para que exista conducción térmica hace falta una sustancia, de ahí que es nula en el vacío ideal, y muy baja en ambientes donde se ha practicado un vacío bajo.

El coeficiente de conductividad térmica (λ) caracteriza la cantidad de calor necesario por m2,

para que atravesando durante la unidad de tiempo, 1 m de material homogéneo obtenga una diferencia de 1 °C de temperatura entre las dos caras. Es una propiedad intrínseca de cada material que varía en función de la temperatura a la que se efectúa la medida, por lo que suelen hacerse las mediciones a 300 K para poder comparar unos elementos con otros. Cuando el elemento no es homogéneo, pero su heterogeneidad se distribuye uniformemente, como por ejemplo, un muro de ladrillo con juntas de mortero, se obtiene en laboratorio un λ

útil, media ponderada de los coeficientes de cada material. Es un mecanismo molecular de transferencia de calor que ocurre por la excitación de las moléculas. Se presenta en todos los estados de la materia pero predomina en los sólidos. Factores que influyen en la conductividad térmica Temperatura El efecto de la temperatura en la conductividad térmica es diferente para metales y para no metales. En metales la conductividad es primariamente debido a electrones libres. De acuerdo con la ley Wiedemann-Franz la conductividad térmica de los metales es aproximadamente proporcional al producto de la temperatura absoluta expresada en Kelvin, multiplicada por la conductividad eléctrica. En metales puros la resistividad eléctrica frecuentemente se incrementa de manera proporcional a la temperatura, y por tanto la conductividad térmica permanece aproximadamente constante. En aleaciones el cambio de conductividad eléctrica es usualmente menor y por tanto la conductividad térmica se incrementa con la temperatura, frecuentemente de manera proporcional. Por otro lado, la conductividad en los no metales se debe fundamentalmente a las vibraciones de la red (ver intercambio de fonones). Excepto para cristales de calidad alta a bajas temperaturas, el camino libre medio de un fonón no se reduce de manera significativa par altas temperaturas. Por tanto la conductividad de los no metales es aproximadamente constante. Así la conductividad térmica es baja siempre y cuando la temperatura no sea demasiado baja. A bajas temperaturas por debajo de la temperatura de Debye la conductividad decrece justo como lo hace la capacidad calorífica. Cambios de fase del material Cuando un material sufre cambios de fase de sólido a líquido o de líquido a gas, la conductividad térmica puede cambiar. Un ejemplo de esto sería el cambio en conductividad térmica que ocurre cuando el hielo (conductividad térmica de 2,18 W/(m·K) a 0 °C) se derrite formando agua líquida (conductividad térmica de 0,90 W/(m·K) a 0 °C). Estructura del material Las substancias cristalinas puras pueden exhibir diferentes conductividades térmicas en diferentes direcciones del cristal, debido a diferencias en la dispersión de fonones según diferentes direcciones en la red cristalina. El zafiro es un ejemplo notable de conductividad

térmica según la dirección, con una conductividad de 35 W/(m·K) a lo largo del eje-c, y 32 W/(m·K) a lo largo del eje a.1 Conductividad eléctrica En metales, la conductividad térmica, varía muy a la par con la conductividad eléctrica de acuerdo con la ley de Wiedemann-Franz ya que los electrones de valencia que se mueven libremente transportan no sólo corriente eléctrica sino también energía calórica. Sin embargo, la correlación general entre conductancia eléctrica y térmica no se mantiene para otros materiales, debido a la importancia de la transmisión por fonones en no metales. Formula

CONVECCION La convección es una de las tres formas de transferencia de calor y se caracteriza porque se produce por medio de un fluido (líquido o gas) que transporta el calor entre zonas con diferentes temperaturas. La convección se produce únicamente por medio de materiales fluidos. Lo que se llama convección en sí, es el transporte de calor por medio del movimiento del fluido, por ejemplo: al trasegar el fluido por medio de bombas o al calentar agua en una cacerola, la que está en contacto con la parte de abajo de la cacerola se mueve hacia arriba, mientras que el agua que está en la superficie, desciende, ocupando el lugar que dejó la caliente. La transferencia de calor implica el transporte de calor en un volumen y la mezcla de elementos macroscópicos de porciones calientes y frías de un gas o un líquido. Se incluye también el intercambio de energía entre una superficie sólida y un fluido o por medio de una bomba, un ventilador u otro dispositivo mecánico (convección mecánica, forzada o asistida). En la transferencia de calor libre o natural un fluido es más caliente o más frío y en contacto con una superficie sólida, causa una circulación debido a las diferencias de densidades que resultan del gradiente de temperaturas en el fluido. La transferencia de calor por convección se expresa con la Ley del Enfriamiento de Newton:

Donde h es el coeficiente de convección (o coeficiente de película), A_{s} es el área del cuerpo en contacto con el fluido, T_{s} es la temperatura en la superficie del cuerpo y T_{\inf} es la temperatura del fluido lejos del cuerpo. Transferencia de calor en superficies extendidas

El término de superficie extendida se usa normalmente con referencia a un sólido que experimenta transferencia de calor por conducción dentro de sus límites, así como transferencia de calor por convección y/o radiación entre sus límites y alrededores La aplicación más frecuente es el uso de las superficies extendidas de manera específica para aumentar la rapidez de transferencia de calor entere un sólido y un fluido contiguo. Esta superficie extendida se denomina aleta. Dentro de sus usos comunes tenemos los radiadores (enfriadores de agua de enfriamiento de los sistemas de combustión interna) la estructura externa de la cámara (cilindro) de los motores de motocicletas, etc. Considérese la pared plana de la figura si T es fija hay dos formas en la que es posible aumentar la transferencia de calor. El coeficiente de convección h podría aumentarse incrementando la velocidad del fluido y podría reducirse la temperatura del fluido TQ

Sin embargo se encuentra muchas situaciones, en las que h puede aumentar al valor máximo posible, pero el factor económico que esta no lo hace viable. La eficiencia de calor más efectiva se logra aumentando el Área de la superficie a través de la cual ocurre convección, esto se logra a través del uso de aletas que se extienden desde la pared al fluido circundante la conductividad térmica del material de la aleta tiene fuerte afecto sobre la distribución de temperaturas a lo largo de la aleta y por lo tanto influye en el grado al que la transferencia de calor aumenta, se tiene distintas configuraciones de aletas. Las Aletas se montan en un aparato térmico, tubería u otro sistema con la finalidad de aumentar el producto del Coeficiente de Transferencia de Calor convectivo con el Área (hA) y así disminuir la resistencia térmica (1/hA) . Sin embargo el Área adicional no es tan eficiente como la superficie original ya que para conducir el calor es necesario un gradiente de temperatura a lo largo de la aleta. Así la diferencia media de temperatura en el enfriamiento es menor en una superficie con aletas que en una sin ellas. La resistencia adecuada de una aleta está dada por 1/(A*h*nf) , donde A es la superficie de la aleta y nf es

su efectividad (0< nf < 1) . Para aletas cortas de alta conductividad térmica nf es grande , pero disminuye al aumentar la longitud de la aleta. Desde el punto de vista práctico solo se justifica el montaje de una aleta o superficie extendida cuando se cumple la siguiente relación: h≤ 0.25* (PK/A)

h = Coeficiente de película del fluido. P = Perímetro de la sección de la aleta. K = Conductividad térmica del material de la Aleta. A = Superficie de la Aleta. En caso contrario el aumento de transferencia de calor no es apreciable. Para poder decidir sobre el tipo de aleta a poder usar se debe de tener en cuenta: -

Especio disponible.

-

Caída de presión.

-

Facilidad de su manufactura.

-

Costo del material y su construcción.

Para poder plantear una ecuación para estos casos se debe tener en cuenta las siguientes consideraciones: -

Conducción unidimensional a lo largo de toda la aleta.

-

Conducción de calor en estado permanente.

-

El material usado se considera homogéneo, con un K= cte.

-

La temperatura en la base de la aleta se considera uniforme y constante.

-

La temperatura y el coeficiente pelicular convectivo del fluido que rodea la aleta es constante e uniforme.

CLASIFICACION:

Una aleta recta es cualquier superficie prolongada que se une a una pared plana. Puede ser de área transversal uniforme (a) o no uniforme (b) una aleta anular es aquella que se une de forma circunferencial a un cilindro y su sección transversal varia con el radio desde la línea central del cilindro (c). Una aleta de aguja o spine, es una superficie prolongada de sección transversal circular uniforme o no uniforme. Pero es común en cualquier sección de una configuración de aletas depende del espacio, peso, fabricación y costos, así como del punto al que las aletas reducen

el coeficiente de convección de la superficie y aumentan la caída de presión asociada con un flujo sobre las aletas.

Se puede realizar la siguiente clasificación: Aletas de sección transversal constante: -

Aleta rectangular.

-

Aleta spine.

-

Aleta anular o circunferencial.

Aletas de sección transversal variable: -

Aleta triangular.

-

Aleta circunferencial variable.

-

Aleta de aguja parabólica

 ANÁLISIS GENERAL DE CONDUCCIÓN:

La conducción alrededor de una aleta generalmente bidimensional la rapidez a la que se desarrolla la convección de energía hacia el fluido desde cualquier punto de la superficie de la aleta debe balancearse con la rapidez a la que la energía alcanza ese punto debido a la conducción en esta dirección transversal (y, z)

Sin embargo, en la práctica la aleta es delgada y los cambios de temperatura en la dirección longitudinal son muchos más grandes que los de la dirección transversal. Por tanto, podemos suponer conducción unidimensional en la dirección X. consideramos condiciones de estado estable y también supondremos que la conductividad térmica es una constante, que la radiación desde la superficie es insignificante, que los efectos de la generación de calor están ausentes y que el coeficiente de transferencia de calor por convección h es uniforme sobre la superficie. Tenemos entonces: q x  = q x+dx  + dqconv  ……..(1)

Según la ley de Fourier: q x  = -K*Ac *dT/d  x 

Donde Ac es el área de la sección transversal, que varía con x. como la conducción de calor en x + dx se expresa como: q x+dx  = q x  + (dq x  )d  x  / d  x  v  q x+dx  = -K*Ac *dT/d  x  - K*(d/d  x  )( Ac *dT/d  x  )d  x  ademas: dqconv  = h*dA s*(T – T a )

Donde As: es el área superficial del elemento diferencial entonces tenemos sustituyendo todas las ecuaciones en (1). (d/d  x  )( Ac *dT/d  x  ) – (h/K)( dA s /d  x  )*(T – T a ) = 0 d 2T/d  x 2 + (1/Ac * dAc  /d  x * dT/d  x  ) – (1/Ac * h/K * dA s /d  x  )(T – T a ) = 0 ......(2)

ALETAS DE AREA DE SECCION TRANSVERSAL UNIFORME: Según la ecuación (2) es necesario tener una geometría adecuada para la solución de problemas. Para las aletas detalladas Ac es una constante, y As=Px donde As es el área de la superficie medida de la base a x y P es el perímetro de la aleta en consecuencia dAc/dx y dAs/dx = P por lo que: La ecuación (b) se transforma en. 2

d T dx Si denotamos como.



d   dx



2



hP  KAc

T  T    0

  CT ( x)  T () Como T∞=constante. dT  dx

, lo que la ecuación anterior quedaría como.

2

d  

 m  0..........................( )

2

dx

Dónde: 2

m



hP  KAc

Esta ecuación (δ) es una ecuación diferencial lineal de segundo orden, homogénea con

coeficientes constantes. Su solución general es: mx mx  ( x)  C e  C e ..........................(4) 1

2

Para poder evaluar C1 y C2 de la solución es necesario especificar condiciones de frontera apropiadas. Una condición es especifica en términos de la temperatura base de la aleta (x=0).

 Tb  T    b..........................(5)

  (0)

La segunda condición especificada, en el extremo de la aleta (x=L) corresponde a cualquiera de la siguientes condiciones físicas. CASO A. Cuando se tiene una transferencia de calor por convección desde el extremo de la aleta. Al aplicar un balance en una superficie de control alrededor de este extremo en la figura tenemos.

  KA dT ...( x  L)



hAc T ( L)  T ()

dx

h ( L)   K

d   ..( x  L)...(6) dx

Al sustituir (4) en (5) y (6) se obtiene.  (b)  C 1  C 2 h  (C e 1

mL

 C emL )  KmC (C emL  C  2

2

1

emL

)

EFICIENCIA GLOBAL DE UNA ALETA

En un arreglo de aletas y superficies base a la que une, como se muestra en la figura, donde S designa el espaciamiento de las aletas; en cada caso la eficiencia global se define como.

 0 

qt qmax



qt

.................(1)

hA f  b

qt= es la transferencia de calor total del área de la superficie At , asociada con las aletas y la parte expuesta de la base ( a menudo denominada la superficie primaria) si hay N aletas en el arreglo, cada una de las áreas superficiales Af , y el área de superficie primaria se designa como Ab , el área e la superficie total es.  At

 NA f  Ab

la transferencia de calor máxima posible resultaría si toda la superficie de la aleta, así como la base expuesta , se mantuvieran en Tb . La transferencia total de calor por convección de las aletas y de la superficie principal se expresa como: qt

 N   f hA f  b  hAb b

donde el coeficiente de convección h se supone equivalente para las superficies principal y con aleta, nf es la eficiencia de una sola aleta. De aquí.

   NA f   q  h  N  A  ( A f   NA f  ) b  hA f 1  A (1    f  ) b .............(2) t   





 NA f 

  1  0

(1  )

 At 

al sustituir la ecuación (2) en (1) se tiene:

RESISTENCIA DE LA ALETA. Esto se obtiene al tratar de la diferencia de temperaturas de la base y del fluido como el gran potencial de impulso.

La cual θ b es equivalente a:

Donde C1 y C2 se obtienen de la siguiente ecuación: Este resultado es extremadamente útil en particular cuando se representa una superficie con aleta mediante un circuito térmico. La resistencia térmica debida a la base de convección de la base expuesta se expresa de la siguiente forma:

PRACTICA 1 Obtener de manera experimental el coeficiente de conductividad “K” del bronce y compararlo con el valor teórico MATERIAL -

Soporte universal Secadora de pelo Vaso precipitado de 100ml Barra de bronce aislada .098m largo x área Pinzas de 3 dedos Termómetro de bulbo e infrarrojo

PROCEDIMIENTO El primer paso de la práctica fue determinar de manera experimental la cantidad de calor que podía transferir la secadora de pelo en un determinado tiempo a un objeto, en este caso se expuso un vaso de precipitado de 100ml con 25ml de agua al flujo de aire caliente de la secadora por la parte inferior por un periodo de 3 min, se midió la temperatura inicial del agua y la final y mediante la multiplicación de la masa por el Cp. y diferencial de temperatura se calculó la “q”.

Una vez teniendo una “q” de referencia se procedió a obtener la “K” de conducción de la barra

de bronce aislada, del mismo modo la barra de bronce se expuso al mismo tiempo que se expuso el vaso con agua y se medió el diferencial de temperatura de los 2 extremos y despejando k de la ecuación de conducción para compararla con la teórica

CÁLCULOS Procedimiento 1 Masa de agua= 25ml = Diferencial de temperaturas en un tiempo de 3 minutos del Agua T inicial=22 C T final= 30 C Cp. agua= Tiempo= 5 min = 300seg Q=2.8watts Procedimiento 2 Dimension Barra:

Diferencial de temperatura en barra de bronze

CONCLUSIÓN La constante obtenida es muy similar a la teórica que esta entre 116 y 186 en una gran medida puede haber variaciones debido al área del vaso de 50 ml y el área de la barra de bronce y otro factor que pudo afectar es los flujos convectivos envolventes sobre toda la barra. PRÁCTICA 2 Obtener la variación de temperatura con respecto a la distancia que hay en una barra de bronce somita a transferencia de calor desde uno de sus extremos MATERIAL -

Soporte universal Secadora de pelo Barra de bronce aislada .098m largo x área Pinzas de 3 dedos Termómetro infrarrojo

PROCEDIMIENTO Se aisló una barra de dimensiones con una pelicula de unicel para aislar la barra por los costados y evitar convección por los mismos. En uno de los costados se hicieron orificios para por los cuales se pudiera medir la temperatura con el termómetro de infrarrojo a cada cierta distancia. Para esto primero se dejó calentar la barra por un periodo de tiempo largo hasta saber que el flujo de calor era estacionario y no variaba con el tiempo. El espacio entre cada ventana 1 cm

CÁLCULOS (

)

T al calor

34

T sin calor

31 4

∆ T

k

139

q

2.8

ventana

mediciones

promedio real

1

36

36

36

35.2

32.3

33.74

2

30.8

28.6

29.8

31

31.2

30.28

3

29.8

28.8

28.6

29.2

29.2

29.12

4

29.6

28.4

28.6

28.6

31.2

29.28

5

32.4

31.6

31

30.8

30.8

29.04

promedio real

dif "T"

dif "x"

temp teórica

temp real

33.74

0.26

0.015

33.3877551

33.74

30.28

3.72

0.025

32.97959184

30.28

29.12

4.88

0.035

32.57142857

29.12

29.28

4.72

0.045

32.16326531

29.28

29.04

4.96

0.055

31.75510204

29.04

CONCLUSIONES Las variaciones experimentales y teóricas en gran medida fueron debido a los flujos convectivos envolventes sobre el tubo de bronze ya que no se pudo hacer el experimento evitando dichos flujos. Pero aun así los datos arrojados son muy parecidos a la teoría

PRACTICA 3 Obtener el coeficiente de convección”h” del aire de manera experimental y compararlo con la

teoría MATERIAL -

Soporte universal Secadora de pelo Vaso precipitado de 100ml Barra de bronce aislada .098m largo x área Pinzas de 3 dedos Termómetro de bulbo e infrarrojo

PROCEDIMIENTO Del mismo modo que la práctica para la obtención de k de conducción se tomó el valor de Q que la maquina secadora transmitió al vaso con 25 ml de agua de la practica 1 y se igualo ese valor con la ecuación de convección para obtener la “h” de convección del aire. En este caso se volvió a poner la secadora por un periodo de 5 min a calentar un extremo de la barra de broce hasta alcanzar el flujo estacionario y se midió la temperatura de la cara expuesta a la convección por el aire para calcularlo.

CÁLCULOS Q de convección=2.8 watts

Igualando con la ecuación por convección

T superficie=25.4 T ambiente=25 Despejando h

h aire = 5-20 vs 7

CONCLUSIÓN Los resultados arrojaron una muy buena aproximación a los coeficientes de convección del aire teóricos pues rondan los 5 y 20

PRÁCTICA 4 Medir y determinar la transferencia de calor en una aleta y verificar si los datos obtenidos concuerdan con las temperaturas que debieran darse en el extremo de una aleta PROCEDIMIENTO Se calentaron 750ml de agua a 91 grados C para luego vaciarlos en el cubo de acero provisto de aletas, se esperó hasta determinar un estado relativamente estacionario entre la temperatura del agua y el cubo y se procedió a medir la temperatura de una de las paredes de cubo contra la temperatura del extremo de la aleta que le correspondía para verificar si correspondían la temperaturas con respecto a la teoría CÁLCULOS Datos perímetro extremo aleta=.212m (2x.003+2x.103) Área del extremo de aleta= H aire = K acero= T pared= 56.4, 55.2, 54.4 T ambiente= 28 C FORMULAS

√ 

Para calcular temperatura en extremo de aleta

{(

)}

Sustituyendo en ecuaciones se obtuvieron los sig. datos mismos que se dieron al colocar el rayo del termómetro infrarrojo en el extremo de aleta por la parte superior para evitar error de puntería T amb 28 cosh(mL)

9.58

mL

2.95

k

52

h

7

P

0.212

A

0.000309

# medicion

T pared

T real

T real

diferencia

1

56.4

31.2

30.63

0.57

2

55.2

30.6

30.57

0.03

3

54.4

30.6

30.48

0.12

Los siguientes datos se obtuvieron al disparar el rayo infrarrojo en la cara de la aleta # medicion

T pared

T real

T teorica

diferencia

1

56.4

54

30.63

23.37

2

55.2

54.2

30.57

23.63

3

54.4

51.4

30.53

20.87

CONCLUSÓN Los datos arrojan en una buena aproximación siempre y cuando se dispare el rayo infrarrojo a la cara superior de la aleta en la parte más externa de la misma pues al intentar disparar a la cara exterior por ser de un ancho muy angosto pudo haberse dado un error de puntería, otro factor que pudo haber influenciado es la resistencia por contacto entre la aleta y la pared por la soldadura irregular.