10 Distribucion de Esfuerzos en La Masa Del Suelo
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MECANICA DE SUELOS
DISTRIBUCIÓN DE ESFUERZOS EN LA LA MASA DEL SUELO UNIVERSIDAD JOSE CARLOS MARIATEGUI MECANICA DE SUELOS SEXTO CICLO
INTRODUCCION El calculo de asentamientos inmediatos, así como lo que ocurren a largo plazo, requieren conocer esfuerzos que una sobrecarga impuesta al suelo induce dentro de la masa de suelo !or lo anterior, en este capitulo se presentan soluciones que se utilizan actualmente para determinar los esfuerzos dentro de la masa de suelo, seg"n sea la geometría de las cargas aplicadas O#$ETI%O Tr Tratar atar Tratar ra tar el problema de la importancia fundamental de la distribuci&n de los esfuerzos aplicados en la superficie de una masa de suelo a todos los puntos de esa masa
Problemas de Deformacioes Plaas T!"icos#
Terraplén Muro de Contención z
z
Y
Y X X
z Y
X
Cimentación Corrida
F
Esfuerzo
Esfuerzo Deformación (a)
Esfuerzo
F
Deformación (c) Esfuerzo
Deformación (b) Esfuerzo
F
R
Deformación (d) F !i"nifica en la Falla R !i"nifica #alor Residual
Deformación (e)
Relacioes esf$er%o&deformaci' de ma(eriales ideales a) el*s(ico+ b) "l*s(ico r!,ido+ c) elas(o"l*s(ico+ d) elas(o"l*s(ico co abladamie(o+ e) relaci' esf$er%o&deformaci' (!"ica co $ ma(erial real#
Z
Z
y
Z X X Z
Z X y
y yX
X
y
Z 1 X
y
a)
2
3 X b)
a' Estado general de esfuerzos en un elemento de suelo, b' esfuerzos principales
a
S e le c c io n e s d e l a s p a r t íc u l a s
a
N T y H u e c o s (p o r o s )
T x
y X P u n t o d e c o n t a c to e n tr e p a r t íc u l a s s i t u a d a s p o r e n c im a y d e b a o d e l p l a n o d e la s e c c io n !
Definici&n de los esfuerzos en un sistema de partículas
Coce"(o de Esf$er%os Efec(i-os H
H A
'"ua de oro artcula !ólida
a
a
$rea de Corte Trans%ersal &
Cosideraci' del esf$er%o efec(i-o "ara $a col$ma
Coce"(o de Esf$er%os Efec(i-os a1
a2
a3
a4
P4 P1
P2
P3
'rea de Corte Trans%ersal &
.$er%as /$e ac(0a e los "$(os de co(ac(o de las "ar(!c$las de s$elo e el i-el del "$(o A#
Dis(rib$ci' de Esf$er%os e $a Masa de S$elo Esfuerzo Total* σ
,-
,- / z
o
resión de oros µ
Esfuerzo Efecti%o σ+ o
,- γ .
,- γ .
,- γ . + z γ sat
(,- +z / zi)γ 0
o
z(γ + 1 i γ 0)
,- / ,2 ,- γ . + ,2 γ sat Prof$didad 1a)
(,- / ,2 / 3) γ 0 Prof$didad 1b)
,2 γ + 4 3 γ 0 Prof$didad
1c)
Variaci' del 1a) esf$er%o (o(al2 1b) "resi' de "oro 3 1c) esf$er%o efec(i-o co la "rof$didad e $ es(ra(o de s$elo co ifil(raci' 4acia arriba#
Dis(rib$ci' de Esf$er%os e $a masa de s$elo Esfuerzo Total* σ
,-
,- / z
o
resión de oro µ
o
,- γ .
,- γ .
,- γ . + z γ sat
(,- +z 4 zi)γ 0
Esfuerzo Efecti%o σ+ o
z(γ + / i γ 0)
,- / ,2 ,- γ . + ,2 γ sat Prof$didad 1a)
(,- / ,2 4 3) γ 0 Prof$didad 1b)
,2 γ + / 3 γ 0 Prof$didad
1c)
Es(ra(o de s$elo e $ (a/$e co ifil(raci' 4acia aba5o2 -ariaci' del 1a) esf$er%o (o(al2 1b) "resi' de "oros 3 1d) esf$er%o efec(i-o co la "rof$didad e $ es(ra(o de s$elo co ifil(raci' 4acia aba5o#
CONDICIONE( DE C)R*)
6#Car,a P$($al Ver(ical 7#Car,a Lieal Ver(ical de Lo,i($d Ifii(a 8#Car,a Uiformeme(e Dis(rib$ida sobre $a .ra5a Ifii(a 9#Car,a co Dis(rib$ci' Tria,$lar sobre $a .ra5a Ifii(a :#Car,a Uiformeme(e Dis(rib$ida sobre $ ;rea Rec(a,$lar stico e isótropo como resultado de una car"a puntual aplicada sobre la superficie de un semiespacio infinitamente "rande8 ?a solución de 9oussines: para los esfuerzos normales en un punto ' causado por la car"a puntual es 2 2 2 2 x − y P 3 x z y z
∆σ x =
+ 3 2 5 − (1 − 2µ ) 2 2π L Lr ( L + z ) L r
Esf$er%os e $ Medio El*s(ico Ca$sados "or $a Car,a P$($al# P
r
X
3
X 3 L
= %
A
= 3
>
Esf$er%os Normales e A ca$sados "or $a Car,a P$($al
∆σ y 3
2 2 2 2 y − x P 3 y z x z = 5 − (1 − 2µ ) 2 + 3 2 2π L Lr ( L + z ) L r 3
∆σ z =
dode?
3
3 Pz
=
5
2π L
3 Pz 2π ( r
r = x + y 2
2
2 5/ 2
+ z
)
2
L = x + y + z = r + z 2
2
2
2
@ relaci' de "oisso @
2
7# CARGA LINEAL VERTICAL DE LONGITUD IN.INITA Es el incremento de esfuerzos en 6 debidos a la aplicación de una car"a lineal de 7 por metro8 "or me(ro
% ∆σz ∆σ@ X
N
Esfuerzos Causados por una Carga Lineal Vertical de Longitud Innita ?os incrementos de esfuerzo en 6 debidos a la aplicación de una car"a lineal 7 por metro* son
∆σ z = ∆σ x = ∆τ xz =
3
2Q
z 2
2 2
π ( x + z ) 2Q
2
x z 2
2 2
π ( x + z ) 2Q
2
xz 2
2 2
π ( x + z )
8# CARGA UNI.ORMEMENTE DISTRIBUIDA SOBRE UNA .RANJA IN.INITA !on los incrementos de esfuerzos en el punto =:A* :ue actBa sobre una frana fle@ible infinitamente lar"a de anc3o8 B
: car"a por area unitaria
r dr X & r %
X %
A
>
CARGA UNIFORMEMENE !I"RI#UI!A "O#RE UNA FRAN $A INFINIA FRAN$A Los icreme(os de esf$er%os e el "$(o A "rod$cidos "or $a "resi' $iforme q /$e ac(0a sobre $ fra5a fle>ible ifii(ame(e lar,a de ac4o B+ so los si,$ie(es?
∆σ z = ∆σ x =
q
π q
π q
[ β + senβ cos( β + 2δ )] [ β − senβ cos( β + 2δ )]
∆τ xz = senβ sen( β + 2δ ) π
%& CARGA CON !I"RI#UCI'N RIANGULAR "O#RE UNA FRAN $A INFINIA FRAN$A B /
R7
R6
=
X V X
CARGA CON !I"RI#UCI'N RIANGULAR "O#RE UNA FRAN $A INFINIA FRAN$A C$ado el esf$er%o a"licado se icreme(a liealme(e a (ra-s del ac4o de la fra5a+ lo c$al cod$ce a $a dis(rib$ci' (ria,$lar+ los icreme(os de esf$er%o e el "$(o N es(* dados "or?
q x ∆σ v = α − π B q x
sen 2 β 2
1
∆σ x = α − 1n + sen 2 β B R 2 π B q 2 z x ∆τ xz = 1 + cos 2 β − B 2π z
2
R1
2
2
1
(&
CARGA UNIFORMEMENE !I"RI#UI!A "O#RE UN )REA RECANGULAR
El icreme(o e el esf$er%o -er(ical deba5o la es/$ia de $ *rea rec(a,$lar car,ada $iformeme(e -iee dado "or?
∆σ v = qI σ Dode I es f$ci' de m 3 + "ar*me(ros defiidos como? como m
n
B =
z L
=
z
(&
CARGA UNIFORMEMENE !I"RI#UI!A "O#RE UN )REA RECANGULAR
*&
CARGA UNIFORMEMENE "O#RE UNA )REA CIRCULAR
!I"RI#UI!A
El icreme(o del esf$er%o -er(ical (o(al a $a "rof$didad z ba5o el ce(ro de $a *rea circ$lar fle>ible de radio R car,ada co $a "resi' $iforme q es(a dado "or
∆σ v
3/ 2 1 = q 1 − 2 1 + ( R / z )
Si embar,o+ "ara "$(os difere(es de los si($ados ba5o el ce(ro de car,a+ las sol$cioes (iee $a forma e>(remadame(e com"licada 1arr+ 6
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